4.1 Основные уравнения магнитного поля постоянного тока

4.2 Граничные условия на поверхности раздела двух сред с различными μ

Если линии магнитной индукции В (магнитные силовые линии) пересекают поверхность раздела двух магнитных сред с различными μ, то на границе раздела линии В меняют свое направление.

4.3 Метод зеркальных изображений

Этот метод применяется для расчета полей, создаваемых проводниками с током, расположенными вблизи границы раздела двух сред с различными магнитными проницаемостями μ.

4.4 Векторный потенциал магнитного поля постоянного тока

Для упрощения расчета магнитного поля вводится искусственная величина – векторный потенциал магнитного поля, А. При этом вектор магнитной индукции В представляют в виде вихря векторного потенциала, B=rotA. При такой замене векторный потенциал А является функцией координат, подобно потенциалу φ электрического поля. Основанием для такой замены является непрерывность линий магнитной индукции В,(divB=0). Получаем divrotA = 0. Определим величину А удовлетворяющую этому условию.

4.5 Магнитное поле элемента тока

4.6 Выражение магнитного потока через векторный потенциал

4.7 Применение закона Био-Савара-Лапласса для расчета напряженности магнитного поля

4.8 Графический метод построения картины поля

4.9 Графический метод построения картины плоскопараллельного электростатического поля

Если форма сечения заряженных тел и их расположение сложные, то применяется графический метод построения картины электростатического поля. При построении должны соблюдаться следующие условия: - линии напряженности электростатического поля Е и линии равного потенциала φ всюду должны пересекаться под прямым углом; - линии напряженности электростатического поля нормальны к контурам, ограничивающим сечение заряженных тел; - ячейки сетки, образованные линиями Е и линиями φ должны быть подобны друг другу при достаточной их густоте.